Ak platí vzťah (m.c^2/√(1-v^2/c^2) -m.c^2 = G.M.m/R , kde kvadrát rýchlosti je v^2 = c^2.[1 - R^2.c^4/(G.M+c^2. R)^2] a dosadením do Schwarzschildovej metriky ds^2 =-c^2.(R^2.c^4/(GM+c^2.R)^2)dt^2+........dostaneme, že Schwarzschildov polomer R musí byť nulový.
Skutočná teplota na povrchu hviezdy bude vyššia ako tá, ktorú pozorujeme, ak vezmeme do úvahy červený posun spôsobený gravitáciou.V závislosti od hustoty hviezdy môže predĺženie dosiahnuť rádiové vlnové dĺžky. Gravitácia je v istom zmysle tepelnou izoláciou hviezdy.
Já koukám jako blázen,přednášející ze sebe valí tolik informací čísel pouček vzorců jen tak aniž by se do nějakých poznámek podíval.Nechápu,má v té hlavě místo i pro normální a běžné naše zvyky a normálnosti nebo právě ty si musí někde psát aby mohl normálně fungovat ?
1:15:57 Môžem si predstaviť f(y) ako elektromagnetickú interakciu a na pravej strane rovnice s g(x) ako gravitačnú interakciu, a ak sa (y) nerovná (x), potom tieto sily (t. j. siločiary) neinteragujú. dE(k)= F(x).e^(ikx)dx. dF(x)=(1/2π).E(k).e^(-ikx)dk. ,kde k=[1/m], x=[m], E=[kg.m^2/s^2], F=[kg.m./s^2]
Je zaujímavé, že v prírode máme štyri základné typy nezávislých síl/energií, ktoré sa môžu zbiehať v jednom bode a zároveň každá z týchto síl môže tomuto bodu poskytnúť zrýchlenie a hybnosť. Nech je tepelná strata jedného stroja E2=E1(1-n) a každý nasledujúci stroj zachytí energetickú stratu z predchádzajúceho stroja, takže celková strata je E2=E1(1-n).(1-n) . ....= E1(1-n)^x. Ak je účinnosť strojov n=1/x a x sa blíži k nekonečnu, potom účinnosť jedného stroja bude nulová, ale účinnosť celého systému bude nenulová E(straty)=E(1-1/x ) ^x=E.e^-1 a účinnosť E(účinnosť)=E(1-e^-1). Podobne by sme mohli uvažovať o účinnosti elektrických siločiar pôsobiacich na gravitačné siločiary a iné kombinácie polí, kde je účinnosť nulová, ale ak sa počet (intenzita v danej oblasti priestoru) blíži k nekonečnu, nemusí byť nulová.Straty môžu závisieť od času a polohy. n=e^(t,x).S podobnou konštrukciou sa stretávame napríklad v rovniciach tepelnej difúzie, v rovniciach Yukawovho potenciálu... atď.
Povrch gule by potom bol dS=√(r^4.(sin(a))^2).da.ds. Naozaj skvelá prednáška, ale strašne veľa informácií, ktoré si vyžadujú čas na zapamätanie princípov.
Čím väčší je počet článkov v batérii a čím sú väčšie, tým väčšia je elektrická kapacita batérie, ktorá sa udáva v ampérhodinách (Ah).Takže pre napätie (V) a ampérhodiny (Ah) máme batériu s energiou E=V.Ah.Ak predpokladáme, že chemické reakcie (uvoľnená energia) prebiehajú na povrchu, potom stačí spočítať všetky nekonečne tenké články dx, dostaneme celkovú energiu batérie a čím tenší je článok, tým väčšia je hustota energie (E/(L-x))dx=dE
Je možné, že ak helicitu vektorového poľa K nahradím helicitou sily elektrického poľa Fe alebo sily magnetického poľa Fm, potom pomer helicity H k Planckovej sile Fp (H/Fp) je úmerný gravitačnej sile Fg~(G/c^4).H ?
29:30 Vidíme tiež, že stačí urobiť deriváciu alebo integrál na pravej strane rozvoja cos(x) a dostaneme funkciu (+/-) sin(x).To isté platí pre hyperbolický sínus a kosínus.
Celú špeciálnu teóriu relativity možno pochopiť na jednoduchom príklade.Predpokladajme, že máme dve autá a jedno sa od nás vzďaľuje rýchlosťou v a druhé sa k nám približuje rovnakou rýchlosťou, ale rýchlosť svetla vychádzajúceho zo svetlometov auta je vždy rovná c: potom musia platiť dve rovnice: 1. ct=ct-vt a 2. ct=ct+ vt.Ak má mať táto rovnica zmysel, potom časy na ľavej a pravej strane rovnice musia byť nerovnaké. Vynásobením týchto rovníc dostaneme (ct)^2=(c^2-v^2)*t^2, kde po vyjadrení t je čas v aute rovný t= (1-v^2/c^2)^(1/2)*t, čo je vzťah známy zo strednej školy. Stačí nahradiť čas hmotnosťou alebo inou veličinou a dostanete celú ŠTR. Dôvodom ŠTR je, že svetlo sa šíri rovnakou rýchlosťou bez ohľadu na rýchlosť zdroja alebo pozorovateľa.
Ak rýchlo stlačíme vodíkovú plazmu, môžeme prekonať elektrostatické odpudzovanie tunelovaním a spustiť termonukleárnu reakciu? Medzi časom a energiou existuje Heisenbergov princíp neurčitosti a ∆E.∆t=h/2 resp. kinetická energia nekomutuje s polohovou energiou.
Obrazne povedané, čím viac energie si častice požičajú na prekonanie bariéry, tým skôr ju musia vrátiť. Vypožičanú energiu sa oplatí investovať do naštartovania termonukleárnych reakcií. Rýchla kompresia plazmy určuje čas návratnosti a množstvo vypožičanej energie.
Hypoteticky :) Fúzny motor by mohol fungovať na podobnom princípe ako spaľovací motor a dosiahnuť zapálenie zmesi veľmi rýchlou kompresiou. Z uvedeného princípu neurčitosti medzi energiou a časom vyplýva ∆pV.∆(1/f)> h/2. alebo ∆Nm∆(1/f)> h/4π . Steny spaľovacej komory by museli byť chránené elektromagnetickým poľom od horúcej plazmy (napr. cievky ovinuté okolo valcov a hlavy valcov kužeľovitého tvaru a piesty podobnej konštrukcie, ale s opačným elektrickým prúdom ..... alebo niečo podobné). Podobný princíp by mohlo využívať delo (katapult) na vypúšťanie satelitov alebo iného materiálu.
Podobne by sme mohli uvažovať o náporovom fúznom motore, ktorý je konštrukčne podobný bežnému náporovému motoru, ale s jednou cievkou na difuzéri a druhou na plášti, ktorá má obrátený smer prúdu. Tvar spaľovacej komory začína a končí kužeľom v pohľade rezu prebiehajúci po dĺžke, pričom plazma na vstupe je pod silnejším magnetickým poľom ako na výstupe.
Pokud by existoval pohon, který by dokázal přeměnit energii gravitačních vln na tah, potom jeho sila je: F(N)=3.S.∆E.n/4.Pi.c^3.[t^3-(t+t∆)^3] , kde (n) je účinnost motoru, (S) je velikost plochy přístroje, kterou gravitační vlna prochází, (t) je časová vzdálenost od zdroje vln a ∆t (L=c.t)je časová vzdálenost délky přístroje. ∆E je množství energie uvolněné v čase ∆t. Z toho vyplývá, že tah bude nepřímo úměrný třetí mocnině vzdálenosti. Taková raketa poháněná gravitačními vlnami by musela mít vlastní zdroj kvadrupólové asymetrie v rozložení hustoty hmoty, která se v celém rozsahu převádí na vlny.
1:33:30 Celou rovnici (ds)^2 lze upravit do tvaru Kleinovy-Gordonovy rovnice. Stačí ji vydělit dt^2 a ta malá perturbace (h) je vlastně h=mg/m=(2GMm)/(mRc^2) poměr gravitační hmotnosti mg k hmotnosti m , tedy. h=(mg)^2/(m.mg) (potřebujeme čtverec hmotnosti) a to dosadit za (h). Výsledek by měl být kvadrát čtyř hybností a pak už je to jen malina :).
2:04:57 Pokud tomu dobře rozumím, energie gravitačních vln se s určitou účinností přeměňuje na energii elektromagnetických vln, která pak končí v detektoru.
1:46:20 Podobnú formuláciu môžeme použiť aj na riešenie iných problémov. Vo všeobecnosti, ak vieme, koľko paliva z nádrže sa spotrebovalo na jednotku vzdialenosti, môžeme to použiť na výpočet výkonu a konských síl motora (piestového, prúdového...). Nech je hustota energie benzínu 10 kWh/l. Účinnosť motora je 0,3 (t. j. využitie hustoty energie paliva je 30 %) a okamžitá spotreba paliva je 30 l/100 km., potom sila motora bude F=10*0,3*0,3*3600=3240N a výkon pri zrýchľovaní z okamžitej rýchlosti 100 km/h je P=0,3*0,3*10*100=90kW. Z toho je tiež zrejmé, že spotreba paliva je priamo úmerná sile motora.
Ďalším zaujímavým príkladom môže byť čln, ktorý je v pokoji vzhľadom na breh rieky, ale nie vzhľadom na jej tok.Pre pozorovateľa na brehu rieky pôsobí rieka na čln silou F (podobne ako keď položíte 10 kg závažie na stôl), ale vykonaná práca je nulová W=0. Situácia je však iná vzhľadom na prúd rieky, ktorý za čas t prejde vzdialenosť L=v*t a vykonaná práca je W=F*L.
Uvažovať o pokojovej hmotnosti je to isté, ako o absolútnej nule, ktorú nie je možné dosiahnuť, a je to iba teoretická hodnota.Heisenbergov princíp neurčitosti a nulové kmity nám to nedovoľujú.
Super seriál 🙂a hlavne oceňujem humor pána profesora. Ja som mal VTR ako nepovinný predmet na VŠ, ale a na 14 prednášok to určite nevydalo. Veľmi dobré bolo, že sa pán profesor vrátil ku klasickej fyzike, vždy keď bolo treba ukázať analógie, rozdiely a podobne. No a kozmológia bola úplne super.
Je mi šedesál a jsem kominík. pochopúil jsem derivace a integrály z této přednášky. Integruju jako ďábel, i když to k práci kominíka fakt nepotřebuji. V
Ak 2PiR=hn/p je Bohrova podmienka kvantovania momentu hybnosti vlny,ktorá je viazaná na dĺžke L, tak 4PiR^2=((hn/p)^2/Pi) je Bohrova podmienka kvantovania štvorca momentu hybnosti vlny viazanej na slupku?🤔?
Ak sa atóm môže nachádzať v superpozícii tzn sústave S a súčasne v S' ,tak tiež neviem povedať, ktorá sústava je v pokoji a ktorá v pohybe.V sústave S ( X0,X1,X2,X3) môžem tvrdiť , že sa sústava S'(X0,X1,X2,X3)`od nás vzďaľuje (v pravo) a v inverznej S' zase opačným smerom.Tak potom v ktorej nastáva kontrakcie dĺžok a dilatacia času?Následne tu máme spin, ktorý súvisí s Lorentzovou symetriou .Spin, superpozicia, Lorentzova symetria (aj LIS) musí mať tiež nejaký súvis .
V definici limity funkce (59:53) je navíc "0 <"; pro všechna epsilon > 0 musí existovat prstencové okolí bodu x_0 takové, že všechna čísla z něj zobrazí funkce do epsilonového okolí a, což je interval (a - epsilon, a + epsilon); pokud by platila navíc ta nerovnost s nulou, tak je to prstencové okolí a chybělo by tam samotné a.
Paráda, jen tam dávám rychlost přehrávání 1,25 a kdyžtak si to vracím, nebo kus pustím znovu, stejně to musím často pauznout a kouknout se někam, o čem je řeč.
abych byl uprimny hovno tomu rozumim.ja jsem zase ve strojarine dobry a opravdu ,kdyz vidim pana jak vi co mluvi a jsou jini typci co tomu rozumi jinemu odvetvi atd...normalne jsem hrdy na to ,ze jsme ..no cesi ja jsem moravak ,ale zase na 2. stranu jsme tady z ty prdele tak proc ne :-)
